\section{結果}

ここでは, 実験結果について述べる. 
\Dsecref{放射冷却率, 凝結加熱率, 降水量の東西時間平均} では, 
全ての実験の
放射冷却率, 凝結加熱率, 降水量の東西時間平均図を示す. 
\Dsecref{Kuo を用いた実験の赤道上時間変動とその時空間スペクトル}, 
\Dsecref{対流調節を用いた実験の赤道上時間変動とその時空間スペクトル}
では, 
各実験の赤道上の擾乱の経度-時間図とその時空間スペクトル図を示し, 
結果の比較を行う. 
\Dsecref{コンポジット解析} では, 
いくつかの実験についてのコンポジット解析の結果を示す. 

\subsection{放射冷却率, 凝結加熱率, 降水量の東西時間平均}
\Dseclab{放射冷却率, 凝結加熱率, 降水量の東西時間平均}

\Dfigref{qradl-zonal-y32-mradlA} (a), (b) は, 
    放射冷却率の鉛直分布を示している.  
どちらの積雲パラメタリゼーションを用いた実験でも 
    実験 kuo-mradlAa (赤線), kuo-con (黒線), kuo-mradlAb (緑線), 
    kuo-mradlAc (青線), kuo-mradlAd (水色線) の順, 
    あるいは
    実験 adj-mradlAa (赤線), adj-con (黒線), adj-mradlAb (緑線), 
    adj-mradlAc (青線), adj-mradlAd (水色線) の順に 
    上層 ($\sigma = 0.2$ 付近) で最大値を持つ構造になっている. 

凝結加熱率の鉛直分布 
    (\Dfigref{qradl-zonal-y32-mradlA} (c), (d)) 
    も放射冷却率の鉛直分布に対応するように,  
    実験 kuo-mradlAa (赤線), kuo-con (黒線), kuo-mradlAb (緑線), 
    kuo-mradlAc (青線), kuo-mradlAd (水色線) の順, 
    あるいは
    実験 adj-mradlAa (赤線), adj-con (黒線), adj-mradlAb (緑線), 
    adj-mradlAc (青線), adj-mradlAd (水色線) の順に 
    上層で最大値を持つ構造になっている. 
対流調節を用いた実験 (\Dfigref{qradl-zonal-y32-mradlA} (c)) では, 
    上層で最大値を持つ構造になるにつれて赤道における凝結加熱率の総量は増
    加している. 
一方で, Kuo スキームを用いた実験 (\Dfigref{qradl-zonal-y32-mradlA} (d)) では, 
    実験 kuo-mradlAd を除けば
    実験 kuo-mradlAa, kuo-con, kuo-mradlAb, kuo-mradlAc 
    の順に凝結加熱率の総量は減少している. 

\Dfigref{rain-zonal-mradlA} (a) は, 
対流調節を用いた実験の降水の東西平均の緯度分布である.  
この図では, どの実験も降水のピークは赤道上に存在している.  
この構造は single ITCZ と呼ばれており, 
    NH1991a, Numaguti and Hayashi, 1991b の
    対流調節を用いた実験でも現れている特徴である. 
降水のピーク (緯度 0 度付近) で各実験を比較すると, 
    降水は
    実験 adj-mradlAa (赤線), adj-con (黒線),  
    実験 adj-mradlAb (緑線) はほぼ同じ値であり, 
    この 3 実験から, 
    adj-mradlAc (青線)
    adj-mradlAd (水色線) の順に多くなっている.  

\Dfigref{rain-zonal-mradlA} (b) は, 
Kuo スキームを用いた実験の降水の東西平均の緯度分布である.  
この図では, 
    kuo-mradlAd を除いて熱帯での降水のピークは南北緯度約 7 度にあり,
    赤道上では極小値をとっている. 
この構造は double ITCZ と呼ばれており, 
    NH1991a, Numaguti and Hayashi, 1991b の
    Kuo スキームを用いた実験でも現れている特徴である. 
しかし実験 kuo-mradlAd (水色線) では single ITCZ の構造となっている. 
実験 kuo-mradlAd を除いて緯度約 0 度 
    で各実験を比較すると, 
    降水量はそれほど変わらないようである. 

 \begin{figure}[hbtp]
  \begin{tabular}{cc}
   \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
   \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/tmean/qradl-zonal-y32-mradlA.eps} &
   \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
   \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/tmean/qradl-zonal-y32-mradlA-kuo.eps} \\
   \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
   \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/tmean/qcnd-zonal-y32-mradlA.eps} &
   \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
   \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/tmean/qcnd-zonal-y32-mradlA-kuo.eps} \\
  \end{tabular}
  \caption{\small 
  赤道における放射冷却率と凝結加熱率の時間東西平均 (K/s). 
  時間平均は 1000--1700 日で行っている.
  各線はそれぞれ, 
  kuo-con, adj-con (黒線), kuo-mradlAa, adj-mradlAa (赤線), 
  kuo-mradlAb, adj-mradlAb (緑線), kuo-mradlAc, adj-mradlAc (青線), 
  kuo-mradlAd, adj-mradlAd (水色線)
  の各実験の結果を示す. 
  (a) 対流調節を用いた実験の放射冷却率, 
  (b) Kuo スキームを用いた実験の放射冷却率, 
  (c) 対流調節を用いた実験の凝結加熱率, 
  (d) Kuo スキームを用いた実験の凝結加熱率. 
  }
  \Dfiglab{qradl-zonal-y32-mradlA}
  ~ \\
  \begin{tabular}{cc}
   \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
   \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/tmean/rain-zonal-mradlA.eps} &
   \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
   \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/tmean/rain-zonal-mradlA-kuo.eps} \\
  \end{tabular}
  \caption{\small 
  降水の東西時間平均の緯度分布. 
  時間平均は 1000--1700 日で行っている.
  単位は W/m$^2$ .
  100 W/m$^2$ は，3.5mm/day, 
  1260mm/yr に相当する.
  各線はそれぞれ, 
  kuo-con, adj-con (黒線), kuo-mradlAa, adj-mradlAa (赤線), 
  kuo-mradlAb, adj-mradlAb (緑線), kuo-mradlAc, adj-mradlAc (青線), 
  kuo-mradlAd, adj-mradlAd (水色線)
  の各実験の結果を示す. 
  (a) 対流調節を用いた実験, (b) Kuo スキームを用いた実験.
  }
  \Dfiglab{rain-zonal-mradlA}
 \end{figure}

\pagebreak
\subsection{Kuo を用いた実験の赤道上時間変動とその時空間スペクトル}
\Dseclab{Kuo を用いた実験の赤道上時間変動とその時空間スペクトル}

本節では, 積雲パラメタリゼーションに Kuo スキームを用いた実験の
    降水量, 
    対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) の東西風, 
    地表面気圧, 
    対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) のジオポテンシャル高度
    のそれぞれについて, 
    赤道上の時間-経度図とその時空間スペクトル図を示す. 

\Dsecref{標準実験} では, 標準実験である実験 kuo-con の結果を示し, 
\Dsecref{乾燥大気の吸収係数を変えた実験} では, 
乾燥大気の吸収係数を変えた 4 つの実験の結果を示し, 
その比較を行う. 

\subsubsection{標準実験}
\Dseclab{標準実験}

\Dfigref{rain-xteq-con-kuo} (a) は,
    実験 kuo-con における赤道上の降水量の時間変動を示している. 
この図では, 
    水平スケールは 1000 km 以下
    (格子点にして数点) の降水域 
    (以下では, 格子スケールの降水域と呼ぶ) の西進が多く見られる. 
西進速度は, 降水域によって異なるが約 7 m/s 前後のものが多い.  
ひとつの降水域が現れてから消滅までの時間 (lifetime) は, 
    約 2 日程度のものが多い. 

\Dfigref{rain-xteq-con-kuo} (b), (c), (d)  は, 
    対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$)
    の東西風, 地表面気圧, 対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) 
    のジオポテンシャル高度の赤道上の時間変化であり, 
    それぞれ東西平均からの偏差を示している. 
これら 3 つの図では, 東西波数 1 の変調の東進が顕著である. 
これらの構造が赤道を 1 周するのに要する時間は 20 日であり, 
    速度にして約 23 m/s である. 
また, 
対流圏界面付近の東西風の正偏差 (\Dfigref{rain-xteq-con-kuo} (b)), 
    地表面気圧の負偏差 (\Dfigref{rain-xteq-con-kuo} (c)), 
    対流圏界面付近のジオポテンシャル高度の正偏差 
    (\Dfigref{rain-xteq-con-kuo} (d)) 
    が対応している. 
\Dfigref{rain-xteq-con-kuo} (a) 
    の格子スケールの降水域の西進に対応するような構造はあまりはっきりと見
    られないが, 
東西波数 1 の変調の東進と
    \Dfigref{rain-xteq-con-kuo} (a) 
    の降水活動の活発な領域の東進は対応しているようである
(例としては, \Dfigref{rain-xteq-con-kuo} (a), (b), (c), (d) の 
    1055 日目, 経度 0 度付近から1075 日目, 経度 360 度付近を結ぶ領域). 

\Dfigref{rain-spct-eq-con-kuo} (a) は, 
    降水 (\Dfigref{rain-xteq-con-kuo} (a)), 
    について時空間スペクトルをとったものである. 
スペクトルの強度の強い領域は 
    波数 0, 周波数 0 day$^{-1}$ の座標から 
    波数 $-30$, 周波数 0.4 day$^{-1}$ の座標を結ぶ線を中心に
    波数の負の領域に広く分布している. 
このことは \Dfigref{rain-xteq-con-kuo} (a) において,  
    7 m/s 前後の西進速度を持つ降水域が存在することを示している. 
また波数の正の領域には, 
   波数 1, 周波数 0.05 の座標にスペクトルのピークが存在する. 
このことは \Dfigref{rain-xteq-con-kuo} (a) において, 
    約 23 m/s 東進速度をもつ東西波数 1 
    の降水活動の変調が存在することを示している. 

\Dfigref{rain-spct-eq-con-kuo} (b) は, 
    対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$)
    の東西風 (\Dfigref{rain-xteq-con-kuo} (b))  
    について時空間スペクトルをとったものである. 
波数の正の領域に, 
    降水のスペクトルと同様に
    波数 1, 周波数 0.05 の座標にスペクトルのピークが存在する. 
さらに % 降水の時空間スペクトルには見ることの出来ない, 
    波数 0, 周波数 0 day$^{-1}$ の座標から 
    波数 11, 周波数 0.5 day$^{-1}$ 
    の座標を結ぶ線上にスペクトルの強度の強い領域が現れている. 
このことは,  \Dfigref{rain-xteq-con-kuo} (b) 
    に約 23 m/s の東西風偏差の東進が存在することを示している. 

\Dfigref{rain-spct-eq-con-kuo} (c), (d) は, 
    それぞれ地表面気圧 (\Dfigref{rain-xteq-con-kuo} (c)), 
    対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) 
    のジオポテンシャル高度 (\Dfigref{rain-xteq-con-kuo} (d)) 
    について時空間スペクトルをとったものである. 
 2 つの図には, 
波数 1, 周波数 0.05 の座標にスペクトルのピークが存在する. 
また波数 0, 周波数 0 day$^{-1}$ の座標から 
    波数 11, 周波数 0.5 day$^{-1}$ 
    の座標を結ぶ線上にスペクトルのピークも存在する. 
これらのピークは, 
    地表面気圧や対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) 
    のジオポテンシャル高度 (\Dfigref{rain-xteq-con-kuo} (c), (d))  
に約 23 m/s の東進する擾乱が存在することを示している. 
これらの特徴は, 対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) 
    の東西風の時空間スペクトル図と共通した特徴である. 
また, 後述する乾燥大気の吸収係数を変えた実験の結果  
    (\Dfigref{ps-spct-eq-mradlA-kuo}, 
    \Dfigref{gph-spct-z13-eq-mradlA-kuo}) から, 
    波数 0, 周波数 0 day$^{-1}$ の座標から 
    波数 4, 周波数 0.5 day$^{-1}$ の座標を結ぶ線上に
    スペクトルのピークがあることが予想されるが, 
    この実験では弱いようである. 
なおこのスペクトルのピークは, 
    地表面気圧や対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) 
    のジオポテンシャル高度 (\Dfigref{rain-xteq-con-kuo} (c), (d))  
に約 40 m/s 前後の東進擾乱の存在することを示すものである.  

  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/rain-xteq-con-kuo.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/u-xteq-z13-con-kuo-anm.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/ps-xteq-con-kuo-anm.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/gph-xteq-z13-con-kuo-anm.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   実験 kuo-con の赤道上の時間変動.
   (a) 赤道上の降水量 (W/m$^2$), 
   (b) 対流圏界面付近($\sigma=0.175$) における東西風偏差 (m/sec), 
   (c) 表面気圧の東西偏差 (hPa), 
   (d) 対流圏界面付近($\sigma=0.175$) における
   ジオポンシャル高度偏差 (m). 
   データは 
   1000 日から 1100 日を示す. 
   }
    \Dfiglab{rain-xteq-con-kuo}
  \end{figure}

  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/rain-spct-eq-con-kuo-gt3.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/u-spct-z13-eq-con-kuo-gt3.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/ps-spct-eq-con-kuo-gt3.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/gph-spct-z13-eq-con-kuo-gt3.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   実験 kuo-con の赤道上の時空間スペクトル. 
   (a) 赤道上の降水量, 
   (b) 対流圏界面付近($\sigma=0.175$) における東西風, 
   (c) 表面気圧, 
   (d) 対流圏界面付近($\sigma=0.175$) における
   ジオポンシャル高度偏差 (m). 
   解析には 1000 日から 1100 日のデータを用いた. 
   }
   \Dfiglab{rain-spct-eq-con-kuo}
  \end{figure}


\pagebreak
\subsubsection{乾燥大気の吸収係数を変えた実験}
\Dseclab{乾燥大気の吸収係数を変えた実験}

\Dfigref{rain-xteq-mradlA-kuo} は, 
    実験 kuo-mradlAa, kuo-mradlAb,kuo-mradlAc, kuo-mradlAd 
    の赤道における降水の時間変動を示している. 
実験 kuo-mradlAa, kuo-mradlAb は, 
    実験 kuo-con と同様に
    格子スケールの降水域は西進している 
    (\Dfigref{rain-xteq-mradlA-kuo} (a), (b)). 
降水域の西進速度は両実験ともに約 7 m/s である. 
一方で実験 kuo-mradlAc, kuo-mradlAd は, 
    格子スケールの降水域は東進している. 
この東進速度は両実験ともに約 23 m/s である. 

\Dfigref{u-xteq-z13-mradlA-kuo}, 
\Dfigref{ps-xteq-mradlA-kuo}, \Dfigref{gph-xteq-z13-mradlA-kuo} 
    の (a), (b), (c) は, 
    実験 kuo-mradlAa, kuo-mradlAb, kuo-mradlAc における,
    対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$)
    の東西風, 地上気圧, 対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) 
    のジオポテンシャル高度であり, 
    それぞれ東西平均からの偏差を示している. 
実験 kuo-mradlAa, kuo-mradlAb, kuo-mradlAc には, 
    実験 kuo-con (\Dfigref{rain-xteq-con-kuo} (b), (c), (d))
    とよく似た
    東進速度約 23 m/s の東西波数 1 の変調が見られる.  
    対流圏界面付近の東西風の正偏差 
    (\Dfigref{u-xteq-z13-mradlA-kuo} (a), (b), (c)), 
    地表面気圧の負偏差 (\Dfigref{ps-xteq-mradlA-kuo} (a), (b), (c)), 
    対流圏界面付近のジオポテンシャル高度の正偏差 
    (\Dfigref{gph-xteq-z13-mradlA-kuo} (a), (b), (c)), 
    降水活動の活発な領域
    (\Dfigref{rain-xteq-mradlA-kuo} (a), (b), (c)) 
    との対応関係も実験 kuo-con と同様である. 
この東西波数 1 の変調の東進は, 
    実験 kuo-mradlAc でもっとも顕著に見られる. 
実験 kuo-mradlAd は, 他の Kuo スキームを用いた実験と異なり, 
    東進擾乱は格子スケールのものが目立ち, 
    東西波数 1 の変調ははっきりとは見えない 
    (\Dfigref{u-xteq-z13-mradlA-kuo} (d), 
    \Dfigref{ps-xteq-mradlA-kuo} (d), 
    \Dfigref{gph-xteq-z13-mradlA-kuo} (d)). 
東進速度や
    対流圏界面付近の東西風の正偏差 (\Dfigref{u-xteq-z13-mradlA-kuo} (d)), 
    地表面気圧の負偏差 (\Dfigref{ps-xteq-mradlA-kuo} (d)), 
    対流圏界面付近のジオポテンシャル高度の正偏差 
    (\Dfigref{gph-xteq-z13-mradlA-kuo} (d)) 
    の対応関係は他の Kuo スキームを用いた実験と同様である. 

\Dfigref{rain-spct-eq-mradlA-kuo} は, 
    降水 (\Dfigref{rain-xteq-mradlA-kuo})
    について時空間スペクトルをとったものである. 
実験 kuo-mradlAa, kuo-mradlAb には, 
    \Dfigref{rain-xteq-mradlA-kuo} (a), (b) に
    約 7 m/s の降水域の西進が存在することを示す, 
    波数の負の領域に広く分布するスペクトルの強度の強い領域が見られる. 
%    この西進は, 
%    実験 kuo-con (\Dfigref{rain-spct-eq-con-kuo} (a)) にも存在する. 
実験 kuo-mradlAc, kuo-mradlAd には, 
    \Dfigref{rain-xteq-mradlA-kuo} (c), (d) に
    約 23 m/s の降水域の東進が存在することを示す, 
    波数 0, 周波数 0 day$^{-1}$ の座標から 
    波数 11, 周波数 0.5 day$^{-1}$ の座標を結ぶ
    線上にスペクトルの強度の強い領域が見られる. 
約 23 m/s の降水活動の東西波数 1 の変調の東進の存在を示す, 
    波数 1, 周波数 0.05 の座標のスペクトルのピークは,  
    実験 kuo-mradlAa 以外の全ての実験で現れている. 

\Dfigref{u-spct-z13-eq-mradlA-kuo}) は, 
    対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) の東西風 
    (\Dfigref{u-xteq-z13-mradlA-kuo})
    について時空間スペクトルをとったものである. 
4 つの実験全てには, 
波数 0, 周波数 0 day$^{-1}$ の座標から 
    波数 11, 周波数 0.5 day$^{-1}$ の座標を結ぶ線上に
    スペクトルの強度の強い領域が存在する. 
このことは, \Dfigref{u-xteq-z13-mradlA-kuo} に
     速度 23 m/s の東西風偏差の東進擾乱が存在することを示す, 
%この東進は実験 kuo-con にも存在する. 
スペクトルの強度は実験によって異なり, 
    実験 kuo-mradlAa, kuo-con, kuo-mradlAb, kuo-mradlAc, kuo-mradlAd 
    の順に強く明瞭になっている. 

\Dfigref{ps-spct-eq-mradlA-kuo}, 
    \Dfigref{gph-spct-z13-eq-mradlA-kuo} は, 
    それぞれ地表面気圧 (\Dfigref{ps-xteq-mradlA-kuo}), 
    対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) 
    のジオポテンシャル高度 (\Dfigref{gph-xteq-z13-mradlA-kuo}) 
    の時空間スペクトルをとったものである.  
%対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) の東西風の時空間スペクトル 
%     (\Dfigref{u-spct-z13-eq-mradlA-kuo}) と同様に, 
全ての実験の時空間スペクトル図には, 
地表面気圧と対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) 
    のジオポテンシャル高度に
    速度 23 m/s の東進擾乱が存在することを示す, 
    波数 0, 周波数 0 day$^{-1}$ の座標から 
    波数 11, 周波数 0.5 day$^{-1}$ 
    の座標を結ぶ線上にスペクトルの強度の強い領域が見られる. 
スペクトルの強度は, 
    実験 kuo-mradlAa, kuo-con, kuo-mradlAb, kuo-mradlAc, kuo-mradlAd 
    の順に強く現れている. 
地表面気圧と対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) 
    のジオポテンシャル高度に
約 40 m/s 前後の東進擾乱が存在することを示す, 
    波数 0, 周波数 0 day$^{-1}$ の座標から 
    波数 4, 周波数 0.5 day$^{-1}$ の座標を結ぶ線上にも
    スペクトルの強度の強い領域が見られる. 

  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/rain-xteq-mradlAa-kuo.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/rain-xteq-mradlAb-kuo.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/rain-xteq-mradlAc-kuo.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/rain-xteq-mradlAd-kuo.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   赤道における降水量の時間変動 (W/m$^2$) .
   (a) kuo-mradlAa,
   (b) kuo-mradlAb,
   (c) kuo-mradlAc,
   (d) kuo-mradlAd. 
   1000 日から 1100 日のデータを示す. 
   }
   \Dfiglab{rain-xteq-mradlA-kuo}
  \end{figure}

  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/u-xteq-z13-mradlAa-kuo-anm.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/u-xteq-z13-mradlAb-kuo-anm.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/u-xteq-z13-mradlAc-kuo-anm.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/u-xteq-z13-mradlAd-kuo-anm.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   赤道における対流圏界面付近($\sigma=0.175$) 
   の東西風偏差の時間変動 (m/sec).  
   (a) kuo-mradlAa,
   (b) kuo-mradlAb,
   (c) kuo-mradlAc,
   (d) kuo-mradlAd.
   1000 日から 1100 日のデータを示す. 
   }
   \Dfiglab{u-xteq-z13-mradlA-kuo}
  \end{figure}

  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/ps-xteq-mradlAa-kuo-anm.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/ps-xteq-mradlAb-kuo-anm.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/ps-xteq-mradlAc-kuo-anm.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/ps-xteq-mradlAd-kuo-anm.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   赤道における表面気圧の東西偏差の時間変動
   (hPa).  
   (a) kuo-mradlAa,
   (b) kuo-mradlAb,
   (c) kuo-mradlAc,
   (d) kuo-mradlAd. 
   1000 日から 1100 日のデータを示す. 
   }
   \Dfiglab{ps-xteq-mradlA-kuo}
  \end{figure}


  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/gph-xteq-z13-mradlAa-kuo-anm.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/gph-xteq-z13-mradlAb-kuo-anm.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/gph-xteq-z13-mradlAc-kuo-anm.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/gph-xteq-z13-mradlAd-kuo-anm.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   赤道における対流圏界面付近($\sigma=0.175$) の
   ジオポンシャル高度偏差の時間変動 (m). 
   (a) kuo-mradlAa,
   (b) kuo-mradlAb,
   (c) kuo-mradlAc,
   (d) kuo-mradlAd.
   1000 日から 1100 日のデータを示す. 
   }
   \Dfiglab{gph-xteq-z13-mradlA-kuo}
  \end{figure}

  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/rain-spct-eq-mradlAa-kuo-gt3.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/rain-spct-eq-mradlAb-kuo-gt3.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/rain-spct-eq-mradlAc-kuo-gt3.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/rain-spct-eq-mradlAd-kuo-gt3.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   赤道における降水量の時空間スペクトル. 
   (a) kuo-mradlAa,
   (b) kuo-mradlAb,
   (c) kuo-mradlAc,
   (d) kuo-mradlAd.
   解析には 1000 日から 1100 日のデータを用いた. 
   }
   \Dfiglab{rain-spct-eq-mradlA-kuo}
  \end{figure}

  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/u-spct-z13-eq-mradlAa-kuo-gt3.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/u-spct-z13-eq-mradlAb-kuo-gt3.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/u-spct-z13-eq-mradlAc-kuo-gt3.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/u-spct-z13-eq-mradlAd-kuo-gt3.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   赤道における対流圏界面付近($\sigma=0.175$) 
   の東西風の時空間スペクトル. 
   (a) kuo-mradlAa,
   (b) kuo-mradlAb,
   (c) kuo-mradlAc,
   (d) kuo-mradlAd.
   解析には 1000 日から 1100 日のデータを用いた. 
   }
   \Dfiglab{u-spct-z13-eq-mradlA-kuo}
  \end{figure}

  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/ps-spct-eq-mradlAa-kuo-gt3.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/ps-spct-eq-mradlAb-kuo-gt3.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/ps-spct-eq-mradlAc-kuo-gt3.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/ps-spct-eq-mradlAd-kuo-gt3.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   赤道における地表気圧の時空間スペクトル. 
   (a) kuo-mradlAa,
   (b) kuo-mradlAb,
   (c) kuo-mradlAc,
   (d) kuo-mradlAd.
   解析には 1000 日から 1100 日のデータを用いた. 
   }
   \Dfiglab{ps-spct-eq-mradlA-kuo}
  \end{figure}

  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/gph-spct-z13-eq-mradlAa-kuo-gt3.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/gph-spct-z13-eq-mradlAb-kuo-gt3.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/gph-spct-z13-eq-mradlAc-kuo-gt3.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/gph-spct-z13-eq-mradlAd-kuo-gt3.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   赤道における対流圏界面付近($\sigma=0.175$) の
   ジオポンシャル高度偏差 (m). 
   (a) kuo-mradlAa,
   (b) kuo-mradlAb,
   (c) kuo-mradlAc,
   (d) kuo-mradlAd.
   解析には 1000 日から 1100 日のデータを用いた. 
   }
   \Dfiglab{gph-spct-z13-eq-mradlA-kuo}
  \end{figure}
  

\pagebreak
\subsection{対流調節を用いた実験の赤道上時間変動とその時空間スペクトル}
\Dseclab{対流調節を用いた実験の赤道上時間変動とその時空間スペクトル}

本節では, 積雲パラメタリゼーションに対流調節を用いた実験の
    降水量, 
    対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) の東西風, 
    地表面気圧, 
    対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) のジオポテンシャル高度
    のそれぞれについて, 
    赤道上の時間-経度図とその時空間スペクトル図を示す. 


\Dsecref{標準実験} では, 標準実験である実験 adj-con の結果を示し, 
\Dsecref{乾燥大気の吸収係数を変えた実験 adj} では, 
乾燥大気の吸収係数を変えた 4 つの実験の結果を示し, 
その比較を行う. 

\subsubsection{標準実験}
\Dseclab{標準実験 adj}

\Dfigref{rain-xteq-con} (a) は, 
    実験 adj-con における赤道上の降水の時間変動を示している. 
格子スケールの降水域は, 
    静止しているものもあるが, 多くは西進しており, 
    その速度は約 7 m/s 前後である. 
    この傾向は実験 kuo-con と同様である.  
しかし, ひとつの降水域が現れてから消えるまでの時間 (lifetime) 
    はおよそ 2 日以下であり, 
    実験 kuo-con に比べて短い. 
また, 
    後述する降水域の時空間スペクトル図 
    (\Dfigref{rain-spct-eq-con} (a))
    から, 
    東進速度約 12 m/s の降水活動の活発な領域の存在が予想される.  
しかし, \Dfigref{rain-xteq-con} (a) においてその領域を見付けることは難しい.  
%この例としては, \Dfigref{rain-xteq-con} (a) の 
%(0 度, 1070 日) から (300 度, 1100 日) を結ぶ線上の領域である. 

\Dfigref{rain-xteq-con} (b), (c), (d) は, 
    対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$)
    の東西風, 地表面気圧, 対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) 
    のジオポテンシャル高度であり, 
    それぞれ東西平均からの偏差を示している. 
これら 3 つの図には, 
    後述する時空間スペクトル図 
    (\Dfigref{rain-spct-eq-con} (b), (c), (d)) から, 
    速度 23 m/s の東西波数 1 の変調の東進の存在が予想される. 
しかし東西波数 1 の構造は,  
    実験 kuo-con ほど明瞭には現れていない. 
%この東進は, 
%    実験 kuo-con と同様に, 
%    対流圏界面付近の東西風の正偏差 (\Dfigref{rain-xteq-con} (b)), 
%    地表面気圧の負偏差 (\Dfigref{rain-xteq-con} (c)), 
%    対流圏界面付近のジオポテンシャル高度の正偏差 
%    (\Dfigref{rain-xteq-con} (d)) 
%    が対応している. 

\Dfigref{rain-spct-eq-con} (a) は, 
    降水 (\Dfigref{rain-xteq-con} (a))
    について時空間スペクトルをとったものである. 
波数の負の領域では,  
    スペクトルの強度の強い領域は 
    波数 0, 周波数 0 day$^{-1}$ の座標から 
    波数 $-30$, 周波数 0.4 day$^{-1}$ の座標を結ぶ線と
    波数 0, 周波数 0 day$^{-1}$ の座標から 
    波数 $-10$, 周波数 0.5 day$^{-1}$ の座標を結ぶ線との間に
    広く分布している. 
これは, \Dfigref{rain-xteq-con} (a) に速度 7 m/s 
    前後の降水域の西進が存在することを示している. 
波数の正の領域では,  
    スペクトルの強度の強い領域は 
    波数 0, 周波数 0 day$^{-1}$ の座標から 
    波数 11, 周波数 0.5 day$^{-1}$ の座標を結ぶ線と
    波数 0, 周波数 0 day$^{-1}$ の座標から 
    波数 30, 周波数 0.4 day$^{-1}$ の座標を結ぶ線との間に存在する. 
この様なスペクトルの強度の強い領域の分布は, 
   後述する乾燥大気の吸収係数を変えた実験で強く見られる
   (\Dfigref{rain-spct-eq-mradlA}). 
   このことは 
   速度約 12 m/s の降水活動の活発な領域の東進が
   存在することを示すものである (\Dfigref{rain-xteq-mradlA}). 
このことから, 
    \Dfigref{rain-xteq-con} (b) 
    にも速度約 12 m/s 
    の降水の活発な領域の東進が存在することが予想される. 

\Dfigref{rain-spct-eq-con} (b) は, 
    対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) の東西風
    \Dfigref{rain-xteq-con} (b)
    について
    時空間スペクトルをとったものである. 
波数 0, 周波数 0 day$^{-1}$ の座標から 
    波数 11, 周波数 0.5 day$^{-1}$ の座標を結ぶ線上に
    スペクトルの強度の強い領域が見られる. 
また波数 1, 周波数 0.05 の座標にスペクトルのピークが存在する. 
このことは  \Dfigref{rain-xteq-con-kuo} (b) 
    に約 23 m/s の東西波数 1 の変調の東進が存在することを示している. 
%この東進擾乱は実験 kuo-con にも存在する. 
%なお, 降水の時空間スペクトル (\Dfigref{rain-spct-eq-con} (a)) には, 
%この約 23 m/s の東進に対応するスペクトルのピークは見られないようである. 
%この特徴は, 
%    降水の時空間スペクトル (\Dfigref{rain-spct-eq-con} (a)) 
%    にも存在する. 

\Dfigref{rain-spct-eq-con} (c), (d) は, 
    それぞれ地表面気圧 (\Dfigref{rain-xteq-con} (c)), 
    対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) 
    のジオポテンシャル高度 (\Dfigref{rain-xteq-con} (d)) 
    のそれぞれについて時空間スペクトルをとったものである. 
%対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) の東西風の時空間スペクトル図と同様に, 
時空間スペクトル図には, 
地表面気圧 (\Dfigref{rain-xteq-con} (c))と
    対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) 
    のジオポテンシャル高度 (\Dfigref{rain-xteq-con} (d)) 
    に約 23 m/s 東進擾乱が存在することを示す, 
    波数 0, 周波数 0 day$^{-1}$ の座標から 
    波数 11, 周波数 0.5 day$^{-1}$ の座標を結ぶ
    線上にスペクトルの強度の強い領域が見られる. 
また, 
%地表面気圧 (\Dfigref{rain-xteq-con} (c))と
%    対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) 
%    のジオポテンシャル高度 (\Dfigref{rain-xteq-con} (d)) に
    約 40 m/s 前後の東進擾乱が存在することを示す, 
    波数 0, 周波数 0 day$^{-1}$ から 
    波数 4, 周波数 0.5 day$^{-1}$ を結ぶ
    線上にスペクトルの強度の強い領域が見られる. 
%このことは, 降水, 対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) 
%    の東西風の時空間スペクトル図
%    のどちらにも見られない特徴である. 
%これら 2 つの特徴は, 実験 kuo-con に共通する. 

  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/rain-xteq-con.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/u-xteq-z13-con-anm.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/ps-xteq-con-anm.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/gph-xteq-z13-con-anm.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   実験 adj-con の赤道上の時間変動.
   (a) 赤道上の降水量 (W/m$^2$), 
   (b) 対流圏界面付近($\sigma=0.175$) における東西風偏差 (m/sec), 
   (c) 赤道上の表面気圧の東西偏差 (hPa), 
   (d) 対流圏界面付近($\sigma=0.175$) における
   ジオポンシャル高度偏差 (m). 
   データは 
   1000 日から 1100 日を示す. 
   }
    \Dfiglab{rain-xteq-con}
  \end{figure}

  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/rain-spct-eq-con-gt3.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/u-spct-z13-eq-con-gt3.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/ps-spct-eq-con-gt3.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/gph-spct-z13-eq-con-gt3.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   実験 adj-con の赤道上の時空間スペクトル. 
   (a) 赤道上の降水量, 
   (b) 対流圏界面付近($\sigma=0.175$) における東西風, 
   (c) 地表気圧, 
   (d) 対流圏界面付近($\sigma=0.175$) における
   ジオポンシャル高度偏差 (m). 
   解析には 1000 日から 1100 日のデータを用いた. 
   }
   \Dfiglab{rain-spct-eq-con}
  \end{figure}


\pagebreak
\subsubsection{乾燥大気の吸収係数を変えた実験}
\Dseclab{乾燥大気の吸収係数を変えた実験 adj}

\Dfigref{rain-xteq-mradlA} は, 
    実験 adj-mradlAa, adj-mradlAb, adj-mradlAc,  adj-mradlAd 
    の赤道上の降水の時間変動を示している. 
西進する格子スケールの降水域は 4 つの実験全てで現れている. 
西進速度 (約 7 m/s) 
    やひとつの降水域が現れてから消えるまでの時間 (2 日以下) は
    実験 adj-con とほぼ等しい. 
また, 東進する降水活動の活発な領域は, 
    実験 adj-mradlAd が最も顕著にみられ, 
    実験 adj-mradlAa, adj-mradlAb ではあまりはっきり見られない. 
東進速度は, 
    後述する降水の時空間スペクトル図 
    (\Dfigref{rain-spct-eq-mradlA}) から, 
    どの実験でも約 12 m/s であると考えられる. 

\Dfigref{u-xteq-z13-mradlA}, 
\Dfigref{ps-xteq-mradlA}, \Dfigref{gph-xteq-z13-mradlA} 
    の (a), (b), (c) は, 
    実験 kuo-mradlAa, kuo-mradlAb, kuo-mradlAc における,
    対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$)
    の東西風, 地上気圧, 対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) 
    のジオポテンシャル高度であり, 
    それぞれ東西平均からの偏差を示している. 
実験 adj-con に見られる東西波数 1 の変調の東進は, 
    4 つの実験全てで見られる. 
    この東進は, 実験 adj-mradlAd で最も顕著であり, 
    実験 adj-mradlAa では弱い. 
    東進速度は, 
    後述する時空間スペクトル図 
    (\Dfigref{u-spct-z13-eq-mradlA}, 
    \Dfigref{ps-spct-eq-mradlA}, \Dfigref{gph-spct-z13-eq-mradlA}) 
    より, 
    どの実験でも約 23 m/s であると考えられる. 
%    対流圏界面付近の東西風の正偏差 (\Dfigref{u-xteq-z13-mradlA} (b)), 
%    地表面気圧の負偏差 (\Dfigref{ps-xteq-mradlA} (c)), 
%    対流圏界面付近のジオポテンシャル高度の正偏差 
%    (\Dfigref{gph-xteq-z13-mradlA} (d)) 
%    との対応は, 実験 adj-con と同様のようである. 


\Dfigref{rain-spct-eq-mradlA} は, 
    降水 (\Dfigref{rain-xteq-mradlA})
    について時空間スペクトルをとったものである. 
波数の負の領域に分布するスペクトルの強度の強い領域は, 
%    実験 adj-con と同様に 
    4 つの実験全てで見られる. 
    このことは, 
    \Dfigref{rain-xteq-mradlA} に
    7 m/s 前後の西進する降水域が存在することを示している. 
    この領域のスペクトルの強度は実験 adj-mradlAd で最も強く, 
    実験 adj-mradlAa で最も弱い. 
また, %実験 adj-con であらわれていた, 
    波数 0, 周波数 0 day$^{-1}$ の座標から 
    波数 11, 周波数 0.5 day$^{-1}$ の座標結ぶ線と
    波数 0, 周波数 0 day$^{-1}$ の座標から 
    波数 30, 周波数 0.4 day$^{-1}$ の座標を結ぶ
    線の間に存在するスペクトルの強度の強い領域は, 
    実験 adj-mradlAa ではあまりはっきりと見られないが, 
    実験 adj-mradlAd ではかなり明瞭に見られる. 
    このことは, 
    \Dfigref{rain-xteq-mradlA} に
    約 12 m/s の東進する降水活動の活発な領域が存在することを示している. 

\Dfigref{u-spct-z13-eq-mradlA} は, 
    対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) の東西風 
    (\Dfigref{u-xteq-z13-mradlA})
    について時空間スペクトルをとったものである. 
\Dfigref{u-xteq-z13-mradlA} に
    約 23 m/s の東進擾乱が存在することを示す, 
    波数 0, 周波数 0 day$^{-1}$ の座標から 
    波数 11, 周波数 0.5 day$^{-1}$ の座標を結ぶ
    線上に存在するスペクトルの強度の強い領域は,  
    4 つの実験全てで見られる. 
    その強度は実験 
    adj-mradlAa, adj-con, adj-mradlAb, adj-mradlAc, 
    adj-mradlAd の順に強くなっている. 

\Dfigref{ps-spct-eq-mradlA}, \Dfigref{gph-spct-z13-eq-mradlA} は, 
    それぞれ地表面気圧 (\Dfigref{ps-xteq-mradlA}), 
    対流圏界面付近 ($\sigma=0.175$) 
    のジオポテンシャル高度 (\Dfigref{gph-xteq-z13-mradlA}) 
    の時空間スペクトルをとったものである. 
4 つの実験全てに, 
    波数 0, 周波数 0 day$^{-1}$ の座標から 
    波数 11, 周波数 0.5 day$^{-1}$ の座標を結ぶ
    線上にスペクトルの強い領域が存在する. 
    このことは, 
    \Dfigref{ps-xteq-mradlA}, \Dfigref{gph-xteq-z13-mradlA} に
    約 23 m/s 東進擾乱が存在することを示す. 
また, 波数 0, 周波数 0 day$^{-1}$ の座標から 
    波数 4, 周波数 0.5 day$^{-1}$ の座標を結ぶ
    線上にもスペクトルの強い領域が存在する. 
    このことは, 
    \Dfigref{ps-xteq-mradlA}, \Dfigref{gph-xteq-z13-mradlA} に
    約 40 m/s 前後の東進擾乱が存在することを示す. 
これら 2 つの東進擾乱を示すスペクトルの強度は, 
    実験 adj-mradlAa, adj-con, adj-mradlAb, adj-mradlAc, 
    adj-mradlAd の順に強くなっている. 

  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/rain-xteq-mradlAa.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/rain-xteq-mradlAb.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/rain-xteq-mradlAc.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/rain-xteq-mradlAd.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   赤道における降水量の時間変動 (W/m$^2$) .
   (a) adj-mradlAa,
   (b) adj-mradlAb,
   (c) adj-mradlAc,
   (d) adj-mradlAd. 
   1000 日から 1100 日のデータを示す. 
   }
   \Dfiglab{rain-xteq-mradlA}
  \end{figure}

  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/u-xteq-z13-mradlAa-anm.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/u-xteq-z13-mradlAb-anm.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/u-xteq-z13-mradlAc-anm.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/u-xteq-z13-mradlAd-anm.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   対流圏界面付近($\sigma=0.175$) 
   における東西風偏差の赤道上の時間変動 (m/sec).  
   (a) adj-mradlAa,
   (b) adj-mradlAb,
   (c) adj-mradlAc,
   (d) adj-mradlAd.
   1000 日から 1100 日のデータを示す. 
   }
   \Dfiglab{u-xteq-z13-mradlA}
  \end{figure}

  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/ps-xteq-mradlAa-anm.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/ps-xteq-mradlAb-anm.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/ps-xteq-mradlAc-anm.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/ps-xteq-mradlAd-anm.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   赤道における表面気圧の東西偏差の時間変動
   (hPa).  
   (a) adj-mradlAa,
   (b) adj-mradlAb,
   (c) adj-mradlAc,
   (d) adj-mradlAd. 
   1000 日から 1100 日のデータを示す. 
   }
   \Dfiglab{ps-xteq-mradlA}
  \end{figure}

  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/gph-xteq-z13-mradlAa-anm.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/gph-xteq-z13-mradlAb-anm.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/gph-xteq-z13-mradlAc-anm.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/xteq/gph-xteq-z13-mradlAd-anm.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   赤道における対流圏界面付近($\sigma=0.175$) の
   ジオポンシャル高度偏差の赤道上の時間変動 (m). 
   (a) adj-mradlAa,
   (b) adj-mradlAb,
   (c) adj-mradlAc,
   (d) adj-mradlAd.
   1000 日から 1100 日のデータを示す. 
   }
   \Dfiglab{gph-xteq-z13-mradlA}
  \end{figure}

  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/rain-spct-eq-mradlAa-gt3.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/rain-spct-eq-mradlAb-gt3.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/rain-spct-eq-mradlAc-gt3.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/rain-spct-eq-mradlAd-gt3.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   赤道における降水の時空間スペクトル. 
   (a) adj-mradlAa,
   (b) adj-mradlAb,
   (c) adj-mradlAc,
   (d) adj-mradlAd.
   解析には 1000 日から 1100 日のデータを用いた. 
   }
   \Dfiglab{rain-spct-eq-mradlA}
  \end{figure}


  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/u-spct-z13-eq-mradlAa-gt3.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/u-spct-z13-eq-mradlAb-gt3.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/u-spct-z13-eq-mradlAc-gt3.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/u-spct-z13-eq-mradlAd-gt3.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   赤道における対流圏界面付近($\sigma=0.175$) 
   の東西風の時空間スペクトル. 
   (a) adj-mradlAa,
   (b) adj-mradlAb,
   (c) adj-mradlAc,
   (d) adj-mradlAd.
   解析には 1000 日から 1100 日のデータを用いた. 
   }
   \Dfiglab{u-spct-z13-eq-mradlA}
  \end{figure}


  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/ps-spct-eq-mradlAa-gt3.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/ps-spct-eq-mradlAb-gt3.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/ps-spct-eq-mradlAc-gt3.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/ps-spct-eq-mradlAd-gt3.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   赤道における地表気圧の時空間スペクトル. 
   (a) adj-mradlAa,
   (b) adj-mradlAb,
   (c) adj-mradlAc,
   (d) adj-mradlAd.
   解析には 1000 日から 1100 日のデータを用いた. 
   }
   \Dfiglab{ps-spct-eq-mradlA}
  \end{figure}

  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/gph-spct-z13-eq-mradlAa-gt3.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/gph-spct-z13-eq-mradlAb-gt3.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/gph-spct-z13-eq-mradlAc-gt3.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/spct/gph-spct-z13-eq-mradlAd-gt3.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   赤道における対流圏界面付近($\sigma=0.175$) の
   ジオポンシャル高度偏差 (m). 
   (a) adj-mradlAa,
   (b) adj-mradlAb,
   (c) adj-mradlAc,
   (d) adj-mradlAd.
   解析には 1000 日から 1100 日のデータを用いた. 
   }
   \Dfiglab{gph-spct-z13-eq-mradlA}
  \end{figure}

\pagebreak
\subsection{コンポジット解析}
\Dseclab{コンポジット解析}

本節では, 西進, あるいは東進する, 
降水域の循環場の特徴を明らかにするために, 
降水量のピークに準拠したコンポジット解析を行う. 

\Dsecref{コンポジット解析の方法} では, 
コンポジット解析の解析手順を示す. 
\Dsecref{Kuo スキームを用いた実験における降水域の循環構造}, 
\Dsecref{対流調節を用いた実験における降水域の循環構造} では, 
それぞれ Kuo スキームを用いた実験, 
対流調節を用いた実験のコンポジット解析の結果を示す. 

\subsubsection{コンポジット解析の方法 }
\Dseclab{コンポジット解析の方法}

赤道上の降水域に共通する循環場の特徴を明らかにするために, 
降水量のピークに準拠したコンポジット解析を行う. 
解析によって明らかになる循環場の特徴から, 
降水域を生成維持するメカニズムについて推測する. 
コンポジット解析の手順は NH1991a と同様の手順であり, 
解析結果は NH1991a の結果と比較することが出来る. 
この降水量のピークの座標のとり方の手順を以下に示す: 
\begin{enumerate}
 \item 各実験の [赤道経度-時間] 降水量データを用いて, 
       ある降水量の閾値以上の値を持つ (経度, 時間) 座標を抽出する. 
 \item 抽出した経度の周囲 [-3〜3] grid で最大降水量を持つ座標を選ぶ.
 \item 循環場の各量のデータについて, 
       選んだ座標が経度180度にくるように東西に平行移動して重ねあわせ, 
       その平均をとる.
\end{enumerate}

こうして得られた図は, 
    格子スケールの降水域の
    西進する降水域の循環構造と東進する降水域の循環構造との
    両方を含んだものになっていることが予想される. 
そこで以下では, 
    格子スケールの降水域について, 
    西進が顕著である実験 kuo-mradlAa のコンポジット解析と 
    東進が顕著である実験 kuo-mradlAd のコンポジット解析とを行い, 
    その比較を行う. 
この時の手順 1. における降水量の閾値は 3000 W/m$^2$ とする. 

さらに, 
格子スケールの降水域の西進と
    降水活動の活発な領域の東進の両方が見られる実験 adj-con について, 
    手順 2. で選んだ座標からさらに東進, 
    あるいは西進している座標を選びだして, 
    それぞれについてコンポジット解析を行い, その比較を行う. 
この時の手順 1. における降水量の閾値は, 
    東進する座標の抽出には 2000 W/m$^2$, 
    西進する座標の抽出には 500 W/m$^2$ を用いる. 

\pagebreak
\subsubsection{Kuo スキームを用いた実験における降水域の循環構造 }
\Dseclab{Kuo スキームを用いた実験における降水域の循環構造}

ここでは, 
格子スケールの
降水域の西進が顕著である実験 kuo-mradlAa 
と格子スケールの東進が顕著である実験
kuo-mradlAc のコンポジット解析の結果を示す. 

\Dfigref{sampling-mradlA-kuo} (a), (b) は, 
それぞれ実験 kuo-mradlAa, kuo-mradlAc 
において \Dsecref{コンポジット解析の方法} 
の手順で選んだ座標点を表している. 
この座標点についてコンポジットをとった図,  
\Dfigref{t-wind-xzeq-mradlA-kuo} (a), (b) は, 
それぞれ
西進する格子スケールの降水域における循環構造, 
東進する格子スケールの降水域における循環構造
の特徴を捕らえているものと考えらえる. 

\Dfigref{t-wind-xzeq-mradlA-kuo} (a) は
    実験 kuo-mradlAa のコンポジットの
    温度と東西-鉛直流の東西平均からの偏差を示している. 
降水域の中心付近 (経度 180 度) に上昇流があり, 
    この上昇流域の東西幅は数グリッド (200 -- 500 km) である. 
%上昇流域の東西ではほとんど風の偏差はない. 
風の場は, 上昇流域の地表付近では収束, 
    対流圏界面付近では発散となっている. 
温度の構造については, 
上昇流域で下層から対流圏界面 ($\sigma$ = 0.175) 
    に向かって正偏差が大きくなっている. 
地表面付近 ($\sigma$ = 0.175) では, 
    上昇流域の東側で負偏差, 西側で正偏差となっている. 

\Dfigref{t-wind-xzeq-mradlA-kuo} (b) は
    実験 kuo-mradlAd のコンポジットの
    温度と東西-鉛直流の東西平均からの偏差を示している. 
この結果は, 
    実験 kuo-mradlAa  (\Dfigref{t-wind-xzeq-mradlA-kuo} (a)) 
    の結果と大きく異なる構造をしている. 
降水域の中心付近にある上昇流は, 実験 kuo-mradlAa  
    に比べてずっと強く, またその東西幅も約 10 度 (約 1500 km) 
    と広い. 
下層の収束は中心から約 5 度 (約 500 km) 程東側にあり, 
    上層の発散は中心よりやや西側にある. 
上昇流域はこの両者をつなぐように上層に向かって西に傾いている. 
中心の東側では, 対流圏中層から上層 ($\sigma=$ 0.6 -- 0.3 ) 
    では東風, 下層 ($\sigma =$ 0.8 以下) では西風となっている. 
これに対して, 中心の西側における中層, 上層の西風, 下層の東風は, 
それほど強くない. 
下降流も降水域の中心から東側では見られるが, 西側ではほとんど見られない. 
温度の構造については, 
    上昇流域と同様に温度の正偏差が上層に向かって西に傾いている. 
地表面付近 ($\sigma=$ 0.95 以下) では, 
    温度偏差は東西風の収束域の西側で負, 東側で正となっている.  
対流圏下層 ($\sigma=$ 0.6 -- 0.9) では, 
    上昇流域とその西側で温度偏差は負であり, 
    上昇流域の東側では強い正偏差である. 
%この東側の領域は, 下降流が顕著に見られる. 
$\sigma=$ 0.5 から対流圏界面 ($\sigma$ = 0.175) にかけては, 
    上昇流域とその西側では正偏差であり, 
    東側では負偏差となっている. 

  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/composite/sampling-mradlAa-kuo-comp.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/composite/sampling-mradlAc-kuo-comp.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   赤道における降水量の時間変動 
   (\Dfigref{rain-xteq-mradlA-kuo} (a), (d))
   について, コンポジット解析に用いる降水量のピークの座標点を示した図. 
   (a) 実験 kuo-mradlAa, 
   (b) 実験 kuo-mradlAc. 
   }
   \Dfiglab{sampling-mradlA-kuo}
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{20mm}{}\hspace{-10mm}
    ~~~ \\
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/composite/t-wind-xzeq-mradlAa-kuo-comp.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/composite/t-wind-xzeq-mradlAc-kuo-comp.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{
   赤道における 温度(コンター), 東西-鉛直流 (矢羽) 
   の経度-鉛直コンポジット図. 
   コンポジット解析に用いる座標点は, 
   \Dfigref{sampling-mradlA-kuo} (a), (b) である. 
   各量は東西平均からの偏差である. 
   経度は, 130 -- 230 度を示す. 
   (a) 実験 kuo-mradlAa, 
   (b) 実験 kuo-mradlAc. 
   }
   \Dfiglab{t-wind-xzeq-mradlA-kuo}
  \end{figure}

\pagebreak
\subsubsection{対流調節を用いた実験における降水域の循環構造 }
\Dseclab{対流調節を用いた実験における降水域の循環構造}

ここでは, 
格子スケールの降水域の西進と
    降水活動の活発な領域の東進との両方が見られる実験 adj-con について, 
    西進している座標を選びだしてコンポジットをとった結果と
    東進している座標を選びだしてコンポジットをとった結果について述べる.  

\Dfigref{sampling-con-adj} (a), (b) は, 
実験 adj-con において 
\Dsecref{コンポジット解析の方法} 
    の手順 2.で選んだ座標からさらに西進, 
    あるいは東進している座標を選びだしたものである. 
\Dfigref{sampling-con-adj} (a) 
は西進している座標を選びだした図であり, 
\Dfigref{sampling-con-adj} (b) 
は東進している座標を選びだした図である.  
この座標点についてコンポジットをとった図,  
\Dfigref{t-wind-xzeq-con-adj} (a), (b) は, 
それぞれ
西進する格子スケールの降水域における循環構造, 
は東進する降水活動の活発な領域における循環構造
の特徴を捕らえているものと考えらえる. 

\Dfigref{t-wind-xzeq-con-adj} (a) は
西進している座標を選びだした場合のコンポジットの
    温度と東西-鉛直流の東西平均からの偏差を示している. 
降水域の中心付近 (経度 180 度) に上昇流があり, 
    その東西幅は約 10 度 (約 1500 km) である. 
しかし, 地表付近の収束と対流圏界面の発散は, 
    ほぼ降水域の中心付近で起こっており, 
    西への傾きは顕著には見られない. 
温度の構造については, 
    降水域の中心付近で
    $\sigma =$ 0.7 より下層で負偏差, 
    $\sigma =$ 0.6 から対流圏界面にかけて正偏差となっており, 
    それぞれの偏差の東西幅は約 10 度 (約 1000 km) である. 
    また西への傾きはほとんど見られない. 
地表面付近 ($\sigma$ = 0.175) では, 
    上昇流域の東側, 西側ともに負偏差となっているが, 
    負偏差の領域は西側の方が広くなっている. 

\Dfigref{t-wind-xzeq-con-adj} (b) は
東進している座標を選びだした場合のコンポジットの
    温度と東西-鉛直流の東西平均からの偏差である. 
下層の収束は降水域中心から約 10 度 (約 1500 km) 程東側にあり, 
    上層の発散はほぼ中心に位置している. 
上昇流域はこの両者をつなぐように上層に向かって西に傾いている. 
    上昇流域の東西幅は約 10 度 (約 1500 km) である. 



  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/composite/sampling-con-adj-west-comp.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/composite/sampling-con-adj-east-comp.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   赤道における降水量の時間変動 
   (\Dfigref{rain-xteq-con} (a))
   について, コンポジット解析に用いる降水量のピークの点を示した図. 
   (a) 実験 adj-con の降水のピークから西進する座標を選択したもの,  
   (b) 実験 adj-con の降水のピークから東進する座標を選択したもの.   
   }
   \Dfiglab{sampling-con-adj}
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{20mm}{}\hspace{-10mm}
    ~~~ \\
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/composite/t-wind-xzeq-con-adj-west-comp.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/mradl/composite/t-wind-xzeq-con-adj-east-comp.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{
   赤道上における 温度(コンター), 東西-鉛直流 (矢羽) 
   の経度-鉛直コンポジット図. 
   コンポジット解析に用いる座標点は, 
   \Dfigref{sampling-con-adj} (a), (b) である. 
   各量は東西平均からの偏差である. 
   経度は, 130 -- 230 度を示す. 
   (a) 実験 adj-con の降水のピークから西進する座標を選択したもの,  
   (b) 実験 adj-con の降水のピークから東進する座標を選択したもの. 
   }
   \Dfiglab{t-wind-xzeq-con-adj}
  \end{figure}

\pagebreak
\subsection{結果のまとめ}
\Dseclab{結果のまとめ}

本節では, 
    凝結加熱の鉛直分布, 
    赤道域の降水活動や擾乱について, 
    放射冷却率の鉛直分布や積雲パラメタリゼーションによる
    実験結果の違いをまとめる. 

\subsubsection{放射冷却率と凝結加熱率との対応 }
\Dseclab{放射冷却率と凝結加熱率との対応}

放射冷却率の鉛直分布が上層で最大値を持つ分布である実験ほど, 
   凝結加熱率の鉛直分布も上層で最大を持つ分布となる. 
このことは積雲パラメタリゼーションに依存しない. 

% 凝結加熱率は, 
%モデルの結果に比べて観測の方が一般に top-heavy である 
%(Lin {\it et al.}, 2003). 
%Numaguti and Hayashi (2000) 
%は下層で加熱率が最大になるような時間に一定の凝結加熱率を与えた時の降水
%活動の違いを比較している. 
%また, Hosaka {\it et al.} は, Numaguti and Hayashi (1991b) 
%との降水活動の違いは, 特にモデルの長波放射スキームの違いによるとしている. 
%本実験では, 放射冷却率を操作することによって, 
%観測や Numaguti and Hayashi (2000), 
%Numaguti and Hayashi (1991b) と比較する準備ができたと言える. 


\subsubsection{約 40 m/s の東進擾乱}
\Dseclab{約 40 m/s の東進擾乱}

表面気圧の東西偏差, 
対流圏界面付近におけるジオポンシャル高度偏差には, 
約 40 m/s の東進擾乱が存在する.
この東進擾乱は, 全ての実験で見られる. 
しかし, 降水の時間変動の図では見ることが出来ない. 

\subsubsection{降水活動の特徴}
\Dseclab{降水域の水平スケールとその特徴}

Kuo スキームを用いた実験, 対流調節を用いた実験のそれぞれについて, 
特徴的な降水構造を以下のようにまとめる: 

\begin{itemize}

 \item {\bf Kuo スキーム}

       Kuo スキームを用いた実験では, 
       格子スケールの降水域と
       降水活動の東西波数 1 の変調が見られる. 
       これら 2 つの特徴を以下にまとめる: 

\begin{enumerate}

 \item {\bf 格子スケールの降水域}

格子スケールの降水域は, 
    積雲パラメタリゼーションに Kuo スキームを用いた実験では, 
    中層で放射冷却率の最大値を持つ実験 kuo-con, 
    kuo-mradlAa, kuo-mradlAb では西進が顕著であるが, 
    上層で放射冷却率の最大値を持つ実験 kuo-mradlAc, kuo-mradlAd 
    では東進が顕著である. 
    なお, どの実験においても西進する格子スケールの降水域の速度は約 7 m/s, 
    東進する格子スケールの降水域の速度は約 23 m/s である.  
       格子スケールの降水域の移動速度は, 
       放射冷却率の鉛直分布に依存しないようである. 

       コンポジット解析では, 
       西進する降水域は上昇流域の東西幅は東進する降水域に比べて狭い. 
       西進する降水域の上昇流域は地面に垂直であり, 
       東進する降水域の上昇流域は上層に向かって西に傾いている. 

 \item {\bf 降水活動の東西波数 1 の変調}

降水活動の東西波数 1 の変調の東進は, 
Kuo スキームを用いた実験のうち実験 kuo-con,
    kuo-mradlAb, kuo-mradlAc で見られるが, 
    実験 kuo-mradlAa, kuo-mradlAd でははっきりしない. 
この降水活動の東西波数 1 の変調の東進は, 
    表面気圧の東西偏差, 対流圏界面付近における東西風偏差や
    ジオポンシャル高度偏差の東西波数 1 の変調と対応している. 
       東進速度は, どの実験でも約 23 m/s であり, 
       放射冷却率の鉛直分布に依存しないようである. 

\end{enumerate}

 \item {\bf 対流調節}
 
       対流調節を用いた実験では, 
       格子スケールの降水域と
       約 12 m/s の降水活動の活発な領域の東進が見られる. 
       また, Kuo スキームに見られるような
       降水活動の東西波数 1 の変調を見付けることは難しい. 
       これら 3 つのことについて以下にまとめる: 

\begin{enumerate}

 \item {\bf 格子スケールの降水域}

       積雲パラメタリゼーションに対流調節を用いた実験では, 
       格子スケールの降水域はどの実験でも西進が顕著であり, 
       格子スケールの降水域の東進はない. 
なお, どの実験においても西進する格子スケールの降水域の速度は約 7 m/s 
       である. 
格子スケールの降水域の移動速度は, 
       放射冷却率の鉛直分布に依存しないようである. 

コンポジット解析では, 
   西進する降水域は上昇流域の東西幅は東進する降水域に比べて狭い. 
   西進する降水域の上昇流域は地面に垂直であり, 
   東進する降水域の上昇流域は上層に向かって西に傾いている. 

 \item {\bf 降水活動の東西波数 1 の変調}

降水活動の東西波数 1 の変調の東進は, 
    表面気圧の東西偏差, 対流圏界面付近における東西風偏差や
    ジオポンシャル高度偏差には見られるが, 
    降水域では見つけることが難しい. 
    表面気圧の東西偏差, 対流圏界面付近における東西風偏差や
    ジオポンシャル高度偏差における東西波数 1 の変調の東進速度は, 
       どの実験でも約 23 m/s であり, 
    放射冷却率の鉛直分布に依存しないようである. 

 \item {\bf 約 12 m/s の降水活動の活発な領域の東進}

       約 12 m/s の降水活動の活発な領域の東進は, 
       上層で放射冷却率の最大値を持つ実験である程, 
       はっきりと見られるようになる. 
       東進速度は, どの実験でも約 12 m/s であり, 
       放射冷却率の鉛直分布に依存しないようである. 

コンポジット解析では, 
   西進する降水域は上昇流域の東西幅は東進する降水域に比べて狭い. 
   西進する降水域の上昇流域は地面に垂直であり, 
   東進する降水域の上昇流域は上層に向かって西に傾いている. 

\end{enumerate}


\end{itemize}


